关于c++:ABAQUS-稳态动力学求解纯理论公式

本文用于阐明：abaqus 谐响应分析的模态叠加原理，大部分来自 abaqus Document 的 theory 局部。具体公式推导的过程要查《构造动力学》

基于模态的谐响应分析，能够通过扫频的形式求解频率范畴内构造的线性稳态响应状况。阻尼是和频率相干的，但模态叠加法只须要晓得 n 个模态阻尼即可推广到其余频率范畴（起因详见文内公式）。

用来求解构造在间断谐波激励下的线性响应. 求解稳态动力学响应有三种办法：subspace,direct,modal。base modal 的办法是利用前一个剖析步提取进去的一系列模态特色计算稳态解。

对于一个具备 N 个自由度的多自由度零碎，可用 N 个独立的广义坐标形容零碎的静止状态：

$$
a^{N\times1}=\{a_1,a_2,a_3,…,a_N\}^{T}
$$

对于 N 自由度的零碎，肯定能够找到 N 个固有频率 $w_{\alpha} $以及绝对应的振型 $\phi_{\alpha}^{N\times1} $【$\alpha=1…n，n 是提取的模态的数目 $】。$\phi^{N} $右边的矩阵是 $M\times N $的, 等号左边是 0，所以 $\phi^{N} $是 $N\times 1 $的。

所谓振型按我的了解就是共振时，构造的一个形态。用数学形式示意就是一个特定的解向量 $\phi_{\alpha}^{N} $

将 $\phi_{\alpha}^{N\times 1} $组装成 $Nxn $矩阵 $\Phi $，其中每一列都蕴含一个特色模态。

有阻尼的构造动力学方程：

模态叠加用矩阵模式写为

$$
u^{N\times1}=\Phi^{N\times n} q^{n\times 1}
$$

列矢量 $q $——模态自由度（待求）
在静止方程中插入模态叠加表达式, 代入动力学方程：

$$
M\Phi \ddot{q}+C\Phi \dot{q}+K\Phi q=f(t)^{N \times1}
$$

左乘 $\Phi^{T} $后失去：

$$
\Phi^{T}M\Phi \ddot{q}+\Phi^{T}C\Phi \dot{q}+\Phi^{T}K\Phi q=\Phi^{T}f(t)^{N\times 1}
$$

此时，原方程组现已从求解 N 个变量简化为 n 个变量，右侧 $\Phi^{T}f(t)^{N\times 1} $ 为模态载荷，是外载荷在每个特色模态上的投影。

$$
\Phi^{N\times n}=[\phi_1,\phi_2,\phi_3,…,\phi_n]
$$

$$
\Phi^{T}=[\phi_1^T,\phi_2^T,\phi_3^T,…,\phi_n^T]
$$

$$
f(t)^{N\times 1}=
\begin{bmatrix}
f(t)_1 \\
f(t)_2 \\
f(t)_3 \\
….\\
f(t)_N
\end{bmatrix}
$$

$$
\Phi^{T}f(t)^{N\times 1} =
\begin{bmatrix}
\phi_1f(t)_1\\
\phi_2f(t)_2\\
\phi_3f(t)_3\\
…\\
\phi_nf(t)_n\\
\end{bmatrix}
$$

上式通过一系列变换后，能够失去投影到 $mode \alpha $上的方程 $(1) $：

$$
\ddot{q}_{\alpha}+c_{\alpha}\dot{q}_{\alpha}+\omega_{\alpha}^2q_{\alpha}=\frac{1}{m_{\alpha}}(f_{1\alpha}+if_{2\alpha})exp(i\Omega t)
$$

其中：
$q_{\alpha}:mode \ \alpha $下的广义坐标幅值
$c_{\alpha}: 与 mode \ \alpha $ 无关的阻尼 (模态阻尼)
$\omega_{\alpha}:mode \ \alpha $ 下的无阻尼固有频率
$m_{\alpha}：$ 狭义品质,$m_{\alpha}=\Phi_{\alpha}^{N}M^{N\times M}\Phi_{\alpha}^{M} \ \ (no \ sum\ over\ \alpha) $
$(f_{1\alpha}+if_{2\alpha})e^{i\Omega t}: $是和 $mode\ \alpha $无关的激励

激励被 $frequency (\Omega) $, 节点等效劳实、虚部 $(F_{1}^{N},F_{2}^N) $定义。投影到 $mode\ \alpha $上：

$$
f_{1\alpha}+if_{2\alpha}=\phi_{\alpha}^N(F_{1}^{N}+iF_{2}^N)\\
\ \\
N——模型自由度数
$$

载荷向量是依据其实部 $F_{1}^{N} $和虚部 $F_{2}^{N} $编写的，这是 Abaqus/Standard 中定义载荷的形式. 如果偶用幅值 $F_{0}^N $和相位 $\Phi $示意，则有

$$
F^N=F_1^N+iF_2^N=F_{0}^{N}exp[i(\Omega t+\Phi)]
$$

其中：

$F_1^N=F_0^Ncos(\Phi) \ \ \ \ F_2^N=F_0^Nsin(\Phi) $

间接模态阻尼：$c_\alpha=2\zeta_{\alpha}\omega_{\alpha} $
其中:$\zeta_{\alpha} $是 $mode \ \alpha $下的临界阻尼分(模态阻尼比)
Structure Damp：提供了与模态振幅成比例的阻尼力。
$c_{\alpha}\dot{q}_{\alpha}=i s_{\alpha}\omega_{\alpha}^2 q_{\alpha} $
其中:$s_{\alpha}是 mode \ \alpha $的构造阻尼系数(模态损耗因子)
瑞利阻尼：定义为 $c_{\alpha}=\beta_{\alpha}+\gamma_{\alpha}\omega_{\alpha}^2 $
其中，$\beta_{\alpha}、\gamma_{\alpha} $是瑞利阻尼系数，具体求法见 Document.
瑞利阻尼系数能够用来再现：

$$
\zeta_{\alpha}=\frac{\beta_{\alpha}}{2\omega_{\alpha}}+\frac{\gamma_{\alpha}\omega_{\alpha}}{2}
$$

将阻尼项代入方程(1):

$$
\ddot{q}_{\alpha}+2\zeta_{\alpha}\omega_{\alpha}\dot{q}_{\alpha}+(\beta_{\alpha}+\gamma_{\alpha}\omega_{\alpha}^2)\dot{q}_{\alpha}+i s_{\alpha}\omega_{\alpha}^2 \dot{q}_{\alpha}+\omega_{\alpha}^2q_{\alpha}=\frac{1}{m_{\alpha}}(f_{1\alpha}+if_{2\alpha})exp(i\Omega t)
$$

方程的解为：

$$
\dot{q}_{\alpha}=H_{0\alpha}f_{0\alpha}exp[i(\Omega t+\Phi_{\alpha})]
$$

方程中有三个阻尼项对应于，ABAQUS/CAE 中只定义一个，其余的就是 0.

其中：

$f_{0\alpha}=\sqrt{f_{1\alpha}^2+f_{2\alpha}^2} $是投影载荷矢量的振幅
$H_{0\alpha}(\Omega) $是 $mode\ \alpha $下零碎复传递函数的振幅

$$
Re(H_{0\alpha}f_{0\alpha})=\frac{1}{m_{\alpha}} (\frac{f_{1\alpha}(\omega_{\alpha}^2-\Omega^2)}{(\omega_{\alpha}^2-\Omega^2)^2+(\eta_{\alpha}\Omega)^2}+\frac{f_{2\alpha}\eta_{\alpha}\Omega}{(\omega_{\alpha}^2-\Omega^2)^2+(\eta_{\alpha}\Omega)^2})
$$

$$
Im(H_{0\alpha}f_{0\alpha})=\frac{1}{m_{\alpha}}
(-\frac{f_{1\alpha}\eta_{\alpha}\Omega}{(\omega_{\alpha}^2-\Omega^2)^2+(\eta_{\alpha}\Omega)^2}+\frac{f_{2\alpha}(\omega_{\alpha}^2-\Omega^2)}{(\omega_{\alpha}^2-\Omega^2)^2+(\eta_{\alpha}\Omega)^2})
$$

其中：

$$
\eta_{\alpha}=2\zeta_{\alpha}\omega_{\alpha}+\beta_{\alpha}+\gamma_{\alpha}\omega_{\alpha}^2+\frac{s_{\alpha}\omega_{\alpha}^2}{\Omega}
$$

响应的幅值为：

$$
H_{0\alpha}f_{0\alpha}=\sqrt{Re(H_{\alpha})^2+Im(H_{\alpha})^2}=\frac{1}{m_{\alpha}}\frac{1}{\sqrt{(\omega_{\alpha}^2-\Omega^2)^2+(\eta_{\alpha}\Omega)^2}}f_{0\alpha}
$$

响应的相位：

$$
\Psi_{\alpha}=acrtan(Im(H_{\alpha})/Re(H_{\alpha}))
$$

如果谐波激励以 base motion 的模式施加，那么模态载荷如下：

$$
f_{1\alpha}=-\frac{1}{m\alpha} \phi_{\alpha}^{N}M^{NM}\hat{e}_j^{M}a_{1j}exp(i\Omega t)\\
f_{2\alpha}=-\frac{1}{m\alpha} \phi_{\alpha}^{N}M^{NM}\hat{e}_j^{M}a_{2j}exp(i\Omega t)
$$

其中，$M^{NM} $是构造的品质矩阵，$\hat{e}_{j}^{M} $是一个 vector(在任何接地节点上的根底加速度，方向上具备单位幅值，否则为零)

$a_{1j}、a_{2j} $是 base acceleration 的实部和虚部。如果施加的是 velocity(或者 displacement) 则 $a_1=-\Omega v_1\ \ \ a_2=-\Omega v_2 $或($ a_1=-\Omega^2 u_1 \ \ \ a_2=-\Omega^2 u_2 $)。

综上所述，依据模态叠加的根本假如：位移写为特色模态的线性组合。
方程 $(1) $的解 $q_{\alpha} $为

$$
q_{\alpha}=H_{0\alpha}f_{0\alpha}exp[i(\Omega t+\Phi_{\alpha})]
$$

这是外加激励频率为 $\Omega $，在 $mode\ \alpha $下的解，通过模态叠加 (如下) 后能够失去位移响应 $(式 2) $：

$$
u^N=\sum_{\alpha}^{n}{\phi_{\alpha}^N q_{\alpha}}
$$

其中：
$q_{\alpha} $: 每个模态的幅值求解后果
$\phi_{\alpha}^N:mode\ \alpha $ 的特征向量向量 $（N \times1）$即振型向量

稳态响应以通过用户指定频率范畴的频率扫描模式给出。顺次扫描频率点，就能够求出构造的频域响应。

COMSOL 仿真百科

ABAQUS Theory- 稳态动力学剖析

MOOC- 振动实践

《构造动力学第二版》作者：R。克拉夫等

关于c++:ABAQUS-稳态动力学求解纯理论公式

0. 总括

1. 谐响应分析的目标

2. ABAQUS 的求解原理

2.1 特征值提取

2.2 模态叠加

2.2.1 激励项

2.2.2 阻尼项

参考资料